Sa pag-aaral na ito, sinisiyasat namin ang mga Cu / Ni nanoparticle na na-synthesize sa mga mapagkukunan ng microcarbon sa panahon ng co-deposition ng RF sputtering at RF-PECVD, pati na rin ang naisalokal na surface plasmon resonance para sa pagtuklas ng CO gas gamit ang Cu / Ni nanoparticle. Morpolohiya ng mga particle. Ang surface morphology ay pinag-aralan sa pamamagitan ng pagsusuri ng 3D atomic force micrograph gamit ang pagpoproseso ng imahe at mga diskarte sa pagsusuri ng fractal/multifractal. Ang pagsusuri sa istatistika ay isinagawa gamit ang MountainsMap® Premium software na may two-way analysis of variance (ANOVA) at hindi bababa sa makabuluhang pagkakaiba sa pagsubok. Ang mga nanostructure sa ibabaw ay may lokal at pandaigdigang partikular na pamamahagi. Ang pang-eksperimentong at kunwa ng Rutherford backscattering spectra ay nakumpirma ang kalidad ng nanoparticle. Ang mga sariwang inihandang sample ay pagkatapos ay nalantad sa isang carbon dioxide chimney at ang kanilang paggamit bilang isang sensor ng gas ay sinisiyasat gamit ang paraan ng naisalokal na surface plasmon resonance. Ang pagdaragdag ng isang nickel layer sa ibabaw ng tanso na layer ay nagpakita ng mga kawili-wiling resulta kapwa sa mga tuntunin ng morpolohiya at pagtuklas ng gas. Ang kumbinasyon ng advanced na stereo analysis ng thin film surface topography na may Rutherford backscattering spectroscopy at spectroscopic analysis ay natatangi sa larangang ito.
Ang mabilis na polusyon sa hangin sa nakalipas na ilang dekada, lalo na dahil sa mabilis na industriyalisasyon, ay nag-udyok sa mga mananaliksik na matuto nang higit pa tungkol sa kahalagahan ng pag-detect ng mga gas. Ang mga metal nanoparticle (NP) ay ipinakita na mga promising na materyales para sa mga sensor ng gas1,2,3,4 kahit na kung ihahambing sa manipis na mga pelikulang metal na may kakayahang localized surface plasmon resonance (LSPR), na isang sangkap na sumasalamin sa malakas at limitadong electromagnetic. mga patlang5,6,7,8. Bilang isang mura, mababang-nakakalason, at maraming nalalaman na transition metal, ang tanso ay itinuturing na isang mahalagang elemento ng mga siyentipiko at industriya, lalo na ang mga tagagawa ng sensor9. Sa kabilang banda, ang nickel transition metal catalysts ay gumaganap nang mas mahusay kaysa sa iba pang mga catalyst10. Ang kilalang aplikasyon ng Cu / Ni sa nanoscale ay ginagawang mas mahalaga ang mga ito, lalo na dahil ang kanilang mga katangian ng istruktura ay hindi nagbabago pagkatapos ng pagsasanib11,12.
Habang ang mga metal nanoparticle at ang kanilang mga interface sa dielectric medium ay nagpapakita ng mga makabuluhang pagbabago sa naisalokal na mga resonance ng plasmon sa ibabaw, sa gayon sila ay ginamit bilang mga bloke ng gusali para sa pagtuklas ng gas13. Kapag nagbago ang spectrum ng pagsipsip, nangangahulugan ito na ang tatlong salik ng resonant wavelength at/o absorption peak intensity at/o FWHM ay maaaring magbago ng 1, 2, 3, 4. Sa mga nanostructured surface, na direktang nauugnay sa laki ng particle, localized surface Ang resonance ng plasmon sa nanoparticle, sa halip na sa mga manipis na pelikula, ay isang epektibong kadahilanan para sa pagtukoy ng molekular na pagsipsip14, tulad ng itinuro din ng Ruiz et al. nagpakita ng kaugnayan sa pagitan ng mga pinong particle at kahusayan sa pagtuklas15.
Tungkol sa optical detection ng CO gas, ang ilang mga composite na materyales tulad ng AuCo3O416, Au-CuO17 at Au-YSZ18 ay naiulat sa panitikan. Maaari nating isipin ang ginto bilang isang marangal na metal na pinagsama-sama ng mga metal oxide upang makita ang mga molekula ng gas na chemically adsorbed sa ibabaw ng composite, ngunit ang pangunahing problema sa mga sensor ay ang kanilang reaksyon sa temperatura ng silid, na ginagawang hindi naa-access ang mga ito.
Sa nakalipas na ilang dekada, ang atomic force microscopy (AFM) ay ginamit bilang isang advanced na pamamaraan upang makilala ang tatlong-dimensional na micromorphology sa ibabaw sa mataas na resolusyon ng nanoscale19,20,21,22. Bilang karagdagan, ang stereo, fractal/multifractal analysis23,24,25,26, power spectral density (PSD)27 at Minkowski28 functionals ay mga makabagong tool para sa pagkilala sa topograpiya ng ibabaw ng manipis na mga pelikula.
Sa pag-aaral na ito, batay sa localized surface plasmon resonance (LSPR) absorption, ang acetylene (C2H2) Cu/Ni NP traces ay idineposito sa room temperature para magamit bilang CO gas sensors. Ang Rutherford backscatter spectroscopy (RBS) ay ginamit upang pag-aralan ang komposisyon at morpolohiya mula sa mga imahe ng AFM, at ang 3D topographic na mga mapa ay naproseso gamit ang MountainsMap® Premium software upang pag-aralan ang surface isotropy at lahat ng karagdagang micromorphological parameter ng surface microtextures. Sa kabilang banda, ipinakita ang mga bagong resultang pang-agham na maaaring magamit sa mga prosesong pang-industriya at may malaking interes sa mga aplikasyon para sa chemical gas detection (CO). Iniuulat ng panitikan sa unang pagkakataon ang synthesis, characterization at application ng nanoparticle na ito.
Ang isang manipis na pelikula ng Cu/Ni nanoparticle ay inihanda ng RF sputtering at RF-PECVD co-deposition na may 13.56 MHz power supply. Ang pamamaraan ay batay sa isang reaktor na may dalawang electrodes ng iba't ibang mga materyales at laki. Ang mas maliit ay metal bilang isang energized electrode, at ang mas malaki ay pinagbabatayan sa pamamagitan ng isang hindi kinakalawang na asero na silid sa layo na 5 cm mula sa bawat isa. Ilagay ang substrate ng SiO 2 at ang target na Cu sa silid, pagkatapos ay i-evacuate ang silid sa 103 N/m 2 bilang base pressure sa temperatura ng silid, ipasok ang acetylene gas sa silid, at pagkatapos ay i-pressurize sa ambient pressure. Mayroong dalawang pangunahing dahilan sa paggamit ng acetylene gas sa hakbang na ito: una, ito ay nagsisilbing carrier gas para sa produksyon ng plasma, at pangalawa, para sa paghahanda ng mga nanoparticle sa bakas na dami ng carbon. Ang proseso ng pag-deposito ay isinagawa sa loob ng 30 min sa isang paunang gas pressure at RF power na 3.5 N/m2 at 80 W, ayon sa pagkakabanggit. Pagkatapos ay basagin ang vacuum at baguhin ang target sa Ni. Ang proseso ng deposition ay naulit sa isang paunang gas pressure at RF power na 2.5 N/m2 at 150 W, ayon sa pagkakabanggit. Sa wakas, ang tanso at nickel nanoparticle na idineposito sa isang acetylene na kapaligiran ay bumubuo ng tanso/nickel nanostructure. Tingnan ang Talahanayan 1 para sa sample na paghahanda at mga identifier.
Ang mga 3D na larawan ng mga bagong inihandang sample ay naitala sa isang 1 μm × 1 μm square scan area gamit ang nanometer multimode atomic force microscope (Digital Instruments, Santa Barbara, CA) sa non-contact mode sa bilis ng pag-scan na 10–20 μm/min. . Sa. Ang MountainsMap® Premium software ay ginamit upang iproseso ang 3D AFM topographic na mga mapa. Ayon sa ISO 25178-2:2012 29,30,31, ilang mga morphological parameter ang naidokumento at tinalakay, ang taas, core, volume, character, function, space at combination ay tinukoy.
Ang kapal at komposisyon ng mga bagong inihandang sample ay tinantya sa pagkakasunud-sunod ng MeV gamit ang high-energy Rutherford backscattering spectroscopy (RBS). Sa kaso ng gas probing, ginamit ang LSPR spectroscopy gamit ang UV-Vis spectrometer sa wavelength range mula 350 hanggang 850 nm, habang ang isang sample na kinatawan ay nasa closed stainless steel cuvette na may diameter na 5.2 cm at taas na 13.8 cm. sa kadalisayan ng 99.9 % CO gas flow rate (ayon sa Arian Gas Co. IRSQ standard, 1.6 hanggang 16 l/h para sa 180 segundo at 600 segundo). Ang hakbang na ito ay isinagawa sa temperatura ng silid, ambient humidity 19% at fume hood.
Ang Rutherford backscattering spectroscopy bilang isang ion scattering technique ay gagamitin upang pag-aralan ang komposisyon ng mga manipis na pelikula. Ang natatanging pamamaraan na ito ay nagbibigay-daan sa pag-quantification nang hindi gumagamit ng isang reference na pamantayan. Sinusukat ng pagsusuri ng RBS ang mataas na enerhiya (He2+ ions, ie alpha particle) sa pagkakasunud-sunod ng MeV sa sample at He2+ ions na naka-backscatter sa isang partikular na anggulo. Ang SIMNRA code ay kapaki-pakinabang sa pagmomodelo ng mga tuwid na linya at kurba, at ang pagsusulatan nito sa pang-eksperimentong RBS spectra ay nagpapakita ng kalidad ng mga inihandang sample. Ang RBS spectrum ng Cu/Ni NP sample ay ipinapakita sa Figure 1, kung saan ang pulang linya ay ang experimental RBS spectrum, at ang asul na linya ay ang simulation ng SIMNRA program, makikita na ang dalawang spectral na linya ay nasa maayos. kasunduan. Isang incident beam na may enerhiya na 1985 keV ang ginamit upang matukoy ang mga elemento sa sample. Ang kapal ng itaas na layer ay tungkol sa 40 1E15Atom/cm2 na naglalaman ng 86% Ni, 0.10% O2, 0.02% C at 0.02% Fe. Ang Fe ay nauugnay sa mga impurities sa Ni target sa panahon ng sputtering. Ang mga taluktok ng pinagbabatayan na Cu at Ni ay makikita sa 1500 keV, ayon sa pagkakabanggit, at mga taluktok ng C at O2 sa 426 keV at 582 keV, ayon sa pagkakabanggit. Ang mga hakbang ng Na, Si, at Fe ay 870 keV, 983 keV, 1340 keV, at 1823 keV, ayon sa pagkakabanggit.
Ang Square 3D topographic AFM na mga imahe ng Cu at Cu / Ni NP film surface ay ipinapakita sa Fig. 2. Bilang karagdagan, ang 2D na topograpiya na ipinakita sa bawat figure ay nagpapakita na ang mga NP na naobserbahan sa ibabaw ng pelikula ay nagsasama-sama sa mga spherical na hugis, at ang morpolohiya na ito ay katulad ng inilarawan ni Godselahi at Armand32 at Armand et al.33. Gayunpaman, ang aming mga Cu NP ay hindi pinagsama-sama, at ang sample na naglalaman lamang ng Cu ay nagpakita ng isang makabuluhang mas makinis na ibabaw na may mas pinong mga taluktok kaysa sa mga mas magaspang (Fig. 2a). Sa kabaligtaran, ang mga bukas na taluktok sa mga sample ng CuNi15 at CuNi20 ay may halatang spherical na hugis at mas mataas na intensity, tulad ng ipinapakita ng ratio ng taas sa Fig. 2a at b. Ang maliwanag na pagbabago sa morpolohiya ng pelikula ay nagpapahiwatig na ang ibabaw ay may iba't ibang topographical spatial na istruktura, na apektado ng nickel deposition time.
Mga larawan ng AFM ng Cu (a), CuNi15 (b), at CuNi20 (c) na manipis na pelikula. Ang mga naaangkop na 2D na mapa, elevation distribution at Abbott Firestone curves ay naka-embed sa bawat larawan.
Ang average na laki ng butil ng mga nanoparticle ay tinantya mula sa histogram ng pamamahagi ng diameter na nakuha sa pamamagitan ng pagsukat ng 100 nanoparticle gamit ang isang Gaussian fit tulad ng ipinapakita sa FIG. Makikita na ang Cu at CuNi15 ay may parehong average na laki ng butil (27.7 at 28.8 nm), habang ang CuNi20 ay may mas maliit na butil (23.2 nm), na malapit sa halaga na iniulat ng Godselahi et al. 34 (mga 24 nm). Sa mga sistema ng bimetallic, ang mga taluktok ng naisalokal na resonance ng plasmon sa ibabaw ay maaaring maglipat na may pagbabago sa laki ng butil35. Sa pagsasaalang-alang na ito, maaari nating tapusin na ang isang mahabang oras ng pag-deposito ng Ni ay nakakaapekto sa mga katangian ng plasmonic sa ibabaw ng mga manipis na pelikula ng Cu / Ni ng aming system.
Pamamahagi ng laki ng butil ng (a) Cu, (b) CuNi15, at (c) CuNi20 manipis na pelikula na nakuha mula sa topograpiya ng AFM.
Malaking papel din ang ginagampanan ng bulk morphology sa spatial configuration ng mga topographic na istruktura sa mga manipis na pelikula. Inililista ng talahanayan 2 ang mga parameter ng topographic na nakabatay sa taas na nauugnay sa mapa ng AFM, na maaaring ilarawan ng mga halaga ng oras ng mean roughness (Sa), skewness (Ssk), at kurtosis (Sku). Ang mga halaga ng Sa ay 1.12 (Cu), 3.17 (CuNi15) at 5.34 nm (CuNi20), ayon sa pagkakabanggit, na nagpapatunay na ang mga pelikula ay nagiging mas magaspang sa pagtaas ng oras ng pag-deposito ng Ni. Ang mga halagang ito ay maihahambing sa mga naunang iniulat ni Arman et al.33 (1–4 nm), Godselahi et al.34 (1–1.05 nm) at Zelu et al.36 (1.91–6.32 nm ), kung saan may katulad isinagawa ang sputtering gamit ang mga pamamaraang ito upang magdeposito ng mga pelikula ng Cu/Ni NPs. Gayunpaman, idineposito ni Ghosh et al.37 ang mga multilayer ng Cu/Ni sa pamamagitan ng electrodeposition at nag-ulat ng mas mataas na mga halaga ng pagkamagaspang, tila nasa hanay na 13.8 hanggang 36 nm. Dapat pansinin na ang mga pagkakaiba sa mga kinetika ng pagbuo ng ibabaw sa pamamagitan ng iba't ibang mga pamamaraan ng pag-aalis ay maaaring humantong sa pagbuo ng mga ibabaw na may iba't ibang mga pattern ng spatial. Gayunpaman, makikita na ang pamamaraan ng RF-PECVD ay epektibo para sa pagkuha ng mga pelikula ng Cu / Ni NPs na may pagkamagaspang na hindi hihigit sa 6.32 nm.
Tulad ng para sa profile ng taas, ang mas mataas na pagkakasunud-sunod na mga sandali ng istatistika na Ssk at Sku ay nauugnay sa kawalaan ng simetrya at normalidad ng pamamahagi ng taas, ayon sa pagkakabanggit. Ang lahat ng mga halaga ng Ssk ay positibo (Ssk > 0), na nagpapahiwatig ng mas mahabang kanang buntot38, na maaaring kumpirmahin ng plot ng pamamahagi ng taas sa inset 2. Bilang karagdagan, ang lahat ng mga profile ng taas ay pinangungunahan ng isang matalim na peak 39 (Sku > 3) , na nagpapakita na ang kurba Ang pamamahagi ng taas ay hindi gaanong patag kaysa sa Gaussian bell curve. Ang pulang linya sa plot ng pamamahagi ng taas ay ang Abbott-Firestone 40 curve, isang angkop na paraan ng istatistika para sa pagsusuri ng normal na distribusyon ng data. Nakukuha ang linyang ito mula sa pinagsama-samang kabuuan sa histogram ng taas, kung saan ang pinakamataas na peak at pinakamalalim na labangan ay nauugnay sa kanilang minimum (0%) at maximum (100%) na mga halaga. Ang mga kurba ng Abbott-Firestone na ito ay may makinis na hugis-S sa y-axis at sa lahat ng kaso ay nagpapakita ng progresibong pagtaas sa porsyento ng materyal na tumawid sa lugar na sakop, simula sa pinakamagaspang at pinakamatinding rurok. Kinukumpirma nito ang spatial na istraktura ng ibabaw, na pangunahing apektado ng oras ng pag-deposito ng nikel.
Inililista ng talahanayan 3 ang mga partikular na parameter ng ISO morphology na nauugnay sa bawat ibabaw na nakuha mula sa mga larawan ng AFM. Kilalang-kilala na ang ratio ng area sa materyal (Smr) at ang counter area sa ratio ng materyal (Smc) ay mga surface functional na parameter29. Halimbawa, ipinapakita ng aming mga resulta na ang rehiyon sa itaas ng median na eroplano ng ibabaw ay ganap na na-peak sa lahat ng mga pelikula (Smr = 100%). Gayunpaman, ang mga halaga ng Smr ay nakuha mula sa iba't ibang taas ng coefficient ng bearing area ng terrain41, dahil kilala ang parameter na Smc. Ang pag-uugali ng Smc ay ipinaliwanag sa pamamagitan ng pagtaas ng pagkamagaspang mula sa Cu → CuNi20, kung saan makikita na ang pinakamataas na halaga ng pagkamagaspang na nakuha para sa CuNi20 ay nagbibigay ng Smc ~ 13 nm, habang ang halaga para sa Cu ay halos 8 nm.
Ang mga blending parameter na RMS gradient (Sdq) at binuo na interface area ratio (Sdr) ay mga parameter na nauugnay sa flatness at complexity ng texture. Mula sa Cu → CuNi20, ang mga halaga ng Sdq ay mula 7 hanggang 21, na nagpapahiwatig na ang mga topographic na iregularidad sa mga pelikula ay tumataas kapag ang Ni layer ay nadeposito sa loob ng 20 min. Dapat pansinin na ang ibabaw ng CuNi20 ay hindi kasing flat ng Cu. Bilang karagdagan, natagpuan na ang halaga ng parameter na Sdr, na nauugnay sa pagiging kumplikado ng microtexture sa ibabaw, ay tumataas mula sa Cu → CuNi20. Ayon sa isang pag-aaral ni Kamble et al.42, ang pagiging kumplikado ng microtexture sa ibabaw ay tumataas sa pagtaas ng Sdr, na nagpapahiwatig na ang CuNi20 (Sdr = 945%) ay may mas kumplikadong microstructure sa ibabaw kumpara sa mga pelikulang Cu (Sdr = 229%). . Sa katunayan, ang pagbabago sa microscopic complexity ng texture ay gumaganap ng isang mahalagang papel sa pamamahagi at hugis ng mga magaspang na taluktok, na maaaring maobserbahan mula sa mga parameter ng katangian ng peak density (Spd) at ang arithmetic mean peak curvature (Spc). Sa pagsasaalang-alang na ito, ang Spd ay tumataas mula sa Cu → CuNi20, na nagpapahiwatig na ang mga taluktok ay mas siksik na organisado sa pagtaas ng kapal ng Ni layer. Bilang karagdagan, ang Spc ay tumataas din mula sa Cu → CuNi20, na nagpapahiwatig na ang tuktok na hugis ng ibabaw ng sample ng Cu ay mas bilugan (Spc = 612), habang ang CuNi20 ay mas matalas (Spc = 925).
Ang magaspang na profile ng bawat pelikula ay nagpapakita rin ng mga natatanging spatial pattern sa tuktok, core, at trough na mga rehiyon ng ibabaw. Ang taas ng core (Sk), decreasing peak (Spk) (sa itaas ng core), at trough (Svk) (sa ibaba ng core)31,43 ay mga parameter na sinusukat patayo sa surface plane30 at pagtaas mula sa Cu → CuNi20 dahil sa pagkamagaspang sa ibabaw Malaking pagtaas . Katulad nito, ang peak material (Vmp), core material (Vmc), trough void (Vvv), at core void volume (Vvc)31 ay nagpapakita ng parehong trend kung paano tumaas ang lahat ng value mula sa Cu → CuNi20. Ang pag-uugali na ito ay nagpapahiwatig na ang ibabaw ng CuNi20 ay maaaring humawak ng mas maraming likido kaysa sa iba pang mga sample, na positibo, na nagmumungkahi na ang ibabaw na ito ay mas madaling ma-smear44. Samakatuwid, dapat tandaan na habang ang kapal ng nickel layer ay tumataas mula sa CuNi15 → CuNi20, ang mga pagbabago sa topographic profile ay nahuhuli sa mga pagbabago sa mas mataas na pagkakasunud-sunod na mga morphological parameter, na nakakaapekto sa microtexture sa ibabaw at ang spatial pattern ng pelikula.
Ang isang husay na pagtatasa ng microscopic texture ng ibabaw ng pelikula ay nakuha sa pamamagitan ng pagbuo ng isang AFM topographic na mapa gamit ang komersyal na MountainsMap45 software. Ang pag-render ay ipinapakita sa Figure 4, na nagpapakita ng isang kinatawan na uka at isang polar plot na may paggalang sa ibabaw. Ang talahanayan 4 ay naglilista ng mga pagpipilian sa puwang at espasyo. Ang mga larawan ng mga grooves ay nagpapakita na ang sample ay pinangungunahan ng isang katulad na sistema ng mga channel na may binibigkas na homogeneity ng mga grooves. Gayunpaman, ang mga parameter para sa parehong maximum na groove depth (MDF) at average na groove depth (MDEF) ay tumaas mula Cu hanggang CuNi20, na nagpapatunay sa mga nakaraang obserbasyon tungkol sa potensyal ng lubricity ng CuNi20. Dapat pansinin na ang mga sample ng Cu (Larawan 4a) at CuNi15 (Larawan 4b) ay halos magkapareho ng mga kaliskis ng kulay, na nagpapahiwatig na ang microtexture ng ibabaw ng pelikula ng Cu ay hindi sumailalim sa mga makabuluhang pagbabago pagkatapos na mai-deposito ang Ni film para sa 15 min. Sa kaibahan, ang sample ng CuNi20 (Larawan 4c) ay nagpapakita ng mga wrinkles na may iba't ibang mga kaliskis ng kulay, na nauugnay sa mas mataas na halaga ng MDF at MDEF nito.
Mga grooves at surface isotropy ng microtextures ng Cu (a), CuNi15 (b), at CuNi20 (c) na mga pelikula.
Ang polar diagram sa fig. 4 din ay nagpapakita na ang ibabaw microtexture ay iba. Kapansin-pansin na ang deposition ng isang Ni layer ay makabuluhang nagbabago sa spatial pattern. Ang kinakalkula na microtextural isotropy ng mga sample ay 48% (Cu), 80% (CuNi15), at 81% (CuNi20). Makikita na ang pagtitiwalag ng Ni layer ay nag-aambag sa pagbuo ng isang mas isotropic microtexture, habang ang solong layer na Cu film ay may mas anisotropic surface microtexture. Bilang karagdagan, ang nangingibabaw na spatial frequency ng CuNi15 at CuNi20 ay mas mababa dahil sa kanilang malalaking haba ng autocorrelation (Sal)44 kumpara sa mga sample ng Cu. Sinamahan din ito ng katulad na oryentasyon ng butil na ipinakita ng mga sample na ito (Std = 2.5 ° at Std = 3.5 °), habang ang isang napakalaking halaga ay naitala para sa sample ng Cu (Std = 121 °). Batay sa mga resultang ito, ang lahat ng mga pelikula ay nagpapakita ng pangmatagalang spatial na pagkakaiba-iba dahil sa iba't ibang morpolohiya, topographic na profile, at pagkamagaspang. Kaya, ipinapakita ng mga resulta na ito na ang oras ng pag-deposito ng Ni layer ay may mahalagang papel sa pagbuo ng mga CuNi bimetallic sputtered na ibabaw.
Upang pag-aralan ang pag-uugali ng LSPR ng mga Cu / Ni NP sa hangin sa temperatura ng silid at sa iba't ibang mga flux ng CO gas, ang spectra ng pagsipsip ng UV-Vis ay inilapat sa hanay ng haba ng daluyong na 350-800 nm, tulad ng ipinapakita sa Figure 5 para sa CuNi15 at CuNi20. Sa pamamagitan ng pagpapakilala ng iba't ibang densidad ng daloy ng CO gas, ang epektibong LSPR CuNi15 peak ay magiging mas malawak, ang pagsipsip ay magiging mas malakas, at ang peak ay lilipat (redshift) sa mas mataas na wavelength, mula 597.5 nm sa airflow hanggang 16 L/h 606.0 nm. daloy ng CO sa loob ng 180 segundo, 606.5 nm, daloy ng CO 16 l/h sa loob ng 600 segundo. Sa kabilang banda, ang CuNi20 ay nagpapakita ng ibang pag-uugali, kaya ang pagtaas sa daloy ng CO gas ay nagreresulta sa pagbaba sa posisyon ng LSPR peak wavelength (blueshift) mula 600.0 nm sa daloy ng hangin hanggang 589.5 nm sa 16 l/h CO daloy sa loob ng 180 s . 16 l/h CO daloy sa loob ng 600 segundo sa 589.1 nm. Tulad ng sa CuNi15, makikita natin ang isang mas malawak na rurok at tumaas na intensity ng pagsipsip para sa CuNi20. Maaaring matantya na sa pagtaas ng kapal ng Ni layer sa Cu, pati na rin sa pagtaas ng laki at bilang ng CuNi20 nanoparticle sa halip na CuNi15, Cu at Ni na mga particle ay lumalapit sa isa't isa, ang amplitude ng electronic oscillations ay tumataas. , at, dahil dito, tumataas ang dalas. na nangangahulugang: bumababa ang wavelength, nangyayari ang isang asul na paglilipat.
Oras ng post: Ago-16-2023