קטגוריית מטרות הקזת מחולקת לפי טכנולוגיית הקזת מגנטרון

ניתן לחלק אותו לקפיצת מגנטרון DC ולקיעת מגנטרון RF.

שיטת הקזת DC דורשת שהמטרה תוכל להעביר את המטען החיובי המתקבל מתהליך הפצצת היונים אל הקתודה במגע הדוק איתה, ואז שיטה זו יכולה רק לקרטט את נתוני המוליכים, שאינם מתאימים לנתוני הבידוד, מכיוון ש- לא ניתן לנטרל מטען יונים על פני השטח בעת הפצצת מטרת הבידוד, דבר שיוביל להגדלת הפוטנציאל על פני המטרה, וכמעט כל המתח המופעל מופעל על המטרה, כך שהסיכויים להאצת היונים ויינון בין שני הקטבים יופחת, או אפילו לא יכול להיות מיונן, זה מוביל לכישלון של פריקה מתמשכת, אפילו הפרעה לפריקה והפרעה מקרטעת. לכן, יש להשתמש בקריזה בתדר רדיו (RF) למטרות בידוד או מטרות לא מתכתיות עם מוליכות ירודה.

תהליך הקפיצה כרוך בתהליכי פיזור מורכבים ובתהליכי העברת אנרגיה שונים: ראשית, החלקיקים הנכנסים מתנגשים בצורה אלסטית באטומי המטרה, וחלק מהאנרגיה הקינטית של החלקיקים הנוצרים יועבר לאטומי המטרה. האנרגיה הקינטית של כמה אטומי מטרה חורגת מהמחסום הפוטנציאלי שנוצר על ידי אטומים אחרים סביבם (5-10ev עבור מתכות), ואז הם נדפקים מתוך סריג הסריג כדי לייצר אטומים מחוץ לאתר, והתנגשויות חוזרות ונשנות נוספות עם אטומים סמוכים. , וכתוצאה מכך מפל התנגשות. כאשר מפל התנגשות זה מגיע לפני השטח של המטרה, אם האנרגיה הקינטית של האטומים הקרובים לפני השטח של המטרה גדולה מאנרגיית הקישור של פני השטח (1-6ev למתכות), אטומים אלו ייפרדו מפני השטח של המטרה. ולהיכנס לוואקום.

ציפוי מתז הוא המיומנות של שימוש בחלקיקים טעונים כדי להפציץ את פני המטרה בוואקום כדי לגרום לחלקיקים המופגזים להצטבר על המצע. בדרך כלל, פריקת זוהר גז אינרטי בלחץ נמוך משמשת ליצירת יונים תקפים. מטרת הקתודה עשויה מחומרי ציפוי, המצע משמש כאנודה, ארגון 0.1-10pa או גז אינרטי אחר מוכנס לתא הוואקום, ופריקת זוהר מתרחשת תחת פעולת הקתודה (יעד) 1-3kv DC שלילי גבוה מתח או מתח RF 13.56MHz. יוני ארגון מיוננים מפציצים את פני המטרה, וגורמים לאטומי המטרה להתיז ולהצטבר על המצע ליצירת סרט דק. נכון להיום, קיימות שיטות קימוז רבות, בעיקר כוללות קימוז משני, קימוז שלישוני או רבעוני, קימוץ מגנוטרונים, קימוץ מטרות, קימוז RF, קימוז הטיה, קימוז RF תקשורת א-סימטרית, קימוץ קרן יונים וקיזוז תגובתי.

מכיוון שהאטומים המקרטעים ניתזים החוצה לאחר החלפת אנרגיה קינטית עם יונים חיוביים עם אנרגיית עשרות האלקטרונים, לאטומים המקרזים יש אנרגיה גבוהה, אשר תורמת לשיפור יכולת הפיזור של האטומים במהלך הערימה, שיפור העדינות של סידור הערימה ויצירת לסרט המוכן יש הידבקות חזקה עם המצע.

במהלך הקפיצה, לאחר מינון הגז, יוני הגז עפים אל המטרה המחוברת לקתודה בפעולת השדה החשמלי, והאלקטרונים עפים אל חלל הקיר והמצע המוארק. באופן זה, במתח נמוך ובלחץ נמוך, מספר היונים קטן ועוצמת הקפיצה של המטרה נמוכה; במתח גבוה ובלחץ גבוה, למרות שיותר יונים יכולים להתרחש, האלקטרונים המעופפים למצע הם בעלי אנרגיה גבוהה, שקל לחמם את המצע ואפילו קיצוץ משני, המשפיע על איכות הסרט. בנוסף, ההסתברות להתנגשות בין אטומי מטרה למולקולות גז בתהליך הטיסה למצע גדלה מאוד אף היא. לכן הוא יתפזר לכל החלל, מה שלא רק יבזבז את המטרה, אלא גם יזהם כל שכבה במהלך הכנת סרטים רב שכבתיים.

על מנת לפתור את החסרונות הנ"ל, פותחה בשנות ה-70 טכנולוגיית הקזת מגנטרון DC. זה מתגבר ביעילות על החסרונות של קצב ריזור קתודה נמוך ועליית טמפרטורת המצע הנגרמת על ידי אלקטרונים. לכן, הוא פותח במהירות ובשימוש נרחב.

העיקרון הוא כדלקמן: בקפיצת מגנטרון, מכיוון שהאלקטרונים הנעים נתונים לכוח לורנץ בשדה המגנטי, מסלול התנועה שלהם יהיה תנועה פתלתלה או אפילו תנועה ספירלית, ונתיב התנועה שלהם יתארך. לכן, מספר ההתנגשויות עם מולקולות גז עובדות גדל, כך שצפיפות הפלזמה גדלה, ולאחר מכן קצב התזת המגנטרון משתפר מאוד, והוא יכול לעבוד תחת מתח ולחץ קיצוץ נמוכים יותר כדי להפחית את הנטייה של זיהום הסרט; מצד שני, זה גם משפר את האנרגיה של אטומים הנכנסים על פני השטח של המצע, כך שניתן לשפר את איכות הסרט במידה רבה. יחד עם זאת, כאשר האלקטרונים המאבדים אנרגיה בהתנגשויות מרובות מגיעים לאנודה, הם הפכו לאלקטרונים בעלי אנרגיה נמוכה, ואז המצע לא יתחמם יתר על המידה. לכן, לקמץ מגנטרון יש את היתרונות של "מהירות גבוהה" ו"טמפרטורה נמוכה". החיסרון של שיטה זו הוא שלא ניתן להכין את הסרט המבודד, והשדה המגנטי הלא אחיד המשמש באלקטרודת המגנטרון יגרום לחריטה לא אחידה ברורה של המטרה, וכתוצאה מכך שיעור ניצול נמוך של המטרה, שהוא בדרך כלל רק 20% - 30 %.