Որոնք են ծածկույթի թիրախային նյութի բնութագրերը և տեխնիկական սկզբունքները

Ծածկված թիրախի բարակ թաղանթը հատուկ նյութի ձև է: Հաստության կոնկրետ ուղղությամբ սանդղակը շատ փոքր է, որը մանրադիտակային չափելի մեծություն է։ Բացի այդ, թաղանթի հաստության արտաքին տեսքի և միջերեսի պատճառով նյութի շարունակականությունը դադարում է, ինչը ստիպում է ֆիլմի տվյալները և թիրախային տվյալները ունենալ տարբեր ընդհանուր հատկություններ: Եվ թիրախը հիմնականում մագնետրոնային ցայտող ծածկույթի օգտագործումն է, Պեկին Ռիչմատի խմբագրումը մեզ կտանի հասկանալու: ցողման ծածկույթի սկզբունքը և հմտությունները:

　　一、Սփռման ծածկույթի սկզբունքը

Ծածկելու հմտությունը իոնային ռմբակոծման թիրախային տեսքի օգտագործումն է, թիրախ ատոմները հարվածում են այն երևույթին, որը հայտնի է որպես ցատկում: Ենթաշերտի մակերևույթի վրա նստած ատոմները կոչվում են ցայտող ծածկույթ: Սովորաբար գազի իոնացումն առաջանում է գազի արտանետման արդյունքում, և դրական իոնները մեծ արագությամբ ռմբակոծում են կաթոդի թիրախը էլեկտրական դաշտի ազդեցության տակ՝ հարվածելով ատոմներին կամ մոլեկուլներին: կաթոդի թիրախը և թռչում են դեպի ենթաշերտի մակերեսը, որպեսզի այն տեղադրվի թաղանթի մեջ: Պարզ ասած, ցողացող ծածկույթը օգտագործում է ցածր ճնշման իներտ գազի լույսի արտանետում իոններ առաջացնելու համար:

Ընդհանուր առմամբ, թաղանթապատման սարքավորումը հագեցած է երկու էլեկտրոդներով վակուումային արտանետման խցիկում, իսկ կաթոդի թիրախը կազմված է ծածկույթի տվյալներից: Վակուումային խցիկը լցված է արգոն գազով՝ 0,1~10Pa ճնշմամբ։ Պայծառ արտանետումը տեղի է ունենում կաթոդում 1~3 կՎ dc բացասական բարձր լարման կամ 13,56 մհց ռֆ լարման ազդեցության տակ: Արգոնի իոնները ռմբակոծում են թիրախային մակերեսը և առաջացնում են ցրված թիրախային ատոմների կուտակումը ենթաշերտի վրա:

　　二、Ծածկապատման հմտությունների բնութագրերը

1, Արագ կուտակման արագություն

Բարձր արագությամբ մագնետրոն ցայտող էլեկտրոդի և ավանդական երկաստիճան թրթռման էլեկտրոդի միջև տարբերությունն այն է, որ մագնիսը դասավորված է թիրախից ներքև, ուստի փակ անհավասար մագնիսական դաշտը հայտնվում է թիրախի մակերևույթի վրա։ Էլեկտրոնների վրա լորենցի ուժը դեպի կենտրոն է։ տարասեռ մագնիսական դաշտից: Կենտրոնացման ազդեցության պատճառով էլեկտրոնները ավելի քիչ են փախչում: Տարասեռ մագնիսական դաշտը պտտվում է թիրախի մակերևույթի շուրջը, և տարասեռ մագնիսական դաշտում գրավված երկրորդական էլեկտրոնները բազմիցս բախվում են գազի մոլեկուլների հետ, ինչը բարելավում է գազի մոլեկուլների բարձր փոխակերպման արագությունը: Հետևաբար, մագնետրոնի բարձր արագությամբ ցատկումը սպառում է ցածր էներգիա, բայց կարող է ձեռք բերել ծածկույթի մեծ արդյունավետություն՝ արտանետման իդեալական բնութագրերով:

2, Ենթաշերտի ջերմաստիճանը ցածր է

Բարձր արագությամբ մագնետրոնային թրթռում, որը նաև հայտնի է որպես ցածր ջերմաստիճանի ցրում: Պատճառն այն է, որ սարքն օգտագործում է արտանետումներ էլեկտրամագնիսական դաշտերի տարածության մեջ, որոնք ուղիղ միմյանց վրա են: Երկրորդային էլեկտրոնները, որոնք հայտնվում են թիրախի արտաքին մասում, միմյանց մեջ: Ուղիղ էլեկտրամագնիսական դաշտի ազդեցությամբ այն կապված է թիրախի մակերևույթի մոտ և շարժվում է թռիչքուղու երկայնքով՝ շրջանաձև պտտվող գծով, մի քանի անգամ հարվածելով գազի մոլեկուլներին՝ գազի մոլեկուլները իոնացնելու համար: Միասին էլեկտրոններն իրենք աստիճանաբար կորցնում են իրենց էներգիան։ կրկնվող բախումներ, մինչև դրանց էներգիան գրեթե ամբողջությամբ կորչվի, մինչև նրանք կարողանան փախչել ենթաշերտի մոտ գտնվող թիրախի մակերեսից: Քանի որ էլեկտրոնների էներգիան շատ ցածր է, թիրախի ջերմաստիճանը շատ բարձր չի բարձրանում: Դա բավական է հակազդելու համար ենթաշերտի ջերմաստիճանի բարձրացմանը, որն առաջացել է սովորական դիոդային կրակոցի բարձր էներգիայի էլեկտրոնային ռմբակոծությունից, որն ավարտում է կրիոգենացումը:

3, Մեմբրանային կառուցվածքների լայն տեսականի

Վակուումային գոլորշիացման և ներարկման նստվածքի արդյունքում ստացված բարակ թաղանթների կառուցվածքը միանգամայն տարբերվում է զանգվածային պինդ մարմինների նոսրացման արդյունքում ստացվածից: Ի տարբերություն ընդհանուր առմամբ գոյություն ունեցող պինդ մարմինների, որոնք դասակարգվում են որպես եռաչափ սկզբունքորեն միևնույն կառուցվածք, գազային փուլում նստած թաղանթները դասակարգվում են որպես տարասեռ կառուցվածքներ: Բարակ թաղանթները սյունակ են և կարող են հետազոտվել սկանավորող էլեկտրոնային մանրադիտակով: Ֆիլմի սյունաձև աճը պայմանավորված է ենթաշերտի սկզբնական ուռուցիկ մակերևույթով և ենթաշերտի նշանավոր հատվածներում մի քանի ստվերներով: Այնուամենայնիվ, սյունակի ձևն ու չափը միանգամայն տարբեր են՝ պայմանավորված ենթաշերտի ջերմաստիճանով, կուտակված ատոմների մակերևութային ցրվածությամբ, կեղտաջրերի ատոմների թաղմամբ և ներթափանցող ատոմների անկյան հետ կապված ենթաշերտի մակերեսի հետ: Չափազանց ջերմաստիճանի տիրույթում բարակ թաղանթն ունի մանրաթելային կառուցվածք, բարձր խտությամբ, որը կազմված է նուրբ սյունակային բյուրեղներից, որը ցայտող թաղանթի եզակի կառուցվածքն է:

Թրթռման ճնշումը և թաղանթի կուտակման արագությունը նույնպես ազդում են ֆիլմի կառուցվածքի վրա: Քանի որ գազի մոլեկուլները ճնշում են ատոմների ցրվածությունը ենթաշերտի մակերեսի վրա, բարձր ցողման ճնշման ազդեցությունը հարմար է ենթաշերտի ջերմաստիճանի անկմանը մոդելում: Ուստի բարակ հատիկներ պարունակող ծակոտկեն թաղանթներ կարելի է ձեռք բերել բարձր ցողման ճնշման դեպքում: Այս փոքր հատիկավոր թաղանթը հարմար է քսելու, մաշվածության դիմադրության, մակերեսի կարծրացման և այլ մեխանիկական կիրառությունների համար:

4, Հավասարաչափ դասավորեք կազմը

Միացություններ, խառնուրդներ, համաձուլվածքներ և այլն, որոնք պատշաճ կերպով դժվար է պատել վակուումային գոլորշիացման միջոցով, քանի որ բաղադրիչների գոլորշիների ճնշումները տարբեր են կամ քանի որ դրանք տարբերվում են տաքացման ժամանակ: Ծածկման մեթոդը ատոմների թիրախային մակերեսային շերտը շերտ առ շերտ դարձնելն է: ենթաշերտին, այս առումով ավելի կատարյալ ֆիլմ ստեղծելու հմտություններ են: Բոլոր տեսակի նյութերը կարող են օգտագործվել արդյունաբերական ծածկույթների արտադրության մեջ ցողման միջոցով: